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12.2 : Visualisation de l'espace des phases


Si l'espace de phase d'un modèle CA n'est pas trop grand, vous pouvez le visualiser en utilisant la technique dont nous avons parlé à la section 5.4. De telles visualisations sont utiles pour comprendre la dynamique globale du système, en particulier en mesurant le nombre de bassins d'attraction séparés, leurs tailles et les propriétés des attracteurs. Par exemple, si vous ne voyez qu'un seul grand bassin d'attraction, le système ne dépend pas des conditions initiales et tombera toujours dans le même attracteur. Ou si vous voyez plusieurs bassins d'attraction de taille à peu près comparable, le comportement du système est sensible aux conditions initiales. Les attracteurs peuvent être constitués d'un seul état ou de plusieurs états formant un cycle, qui détermine si le système finit par devenir statique ou reste dynamique (cyclique) indéfiniment.

Travaillons sur un exemple. Considérons un modèle CA binaire unidimensionnel avec un rayon de voisinage (r = 2). Nous supposons que l'espace est composé de neuf cellules avec des conditions aux limites périodiques (c'est-à-dire que l'espace est un anneau composé de neuf cellules). Dans ce cadre, la taille de son espace de phase est juste (2^{9} = 512), donc c'est toujours facile à visualiser.

Afin d'énumérer toutes les configurations possibles, il est pratique de définir des fonctions qui mappent une configuration spécifique de l'AC à un numéro d'identification de configuration unique, et vice versa. Voici des exemples de telles fonctions :


IciLetjesont respectivement la taille de l'espace et la position spatiale d'une cellule. Ces fonctions utilisent une notation binaire typique d'un entier comme moyen de créer une correspondance entre une configuration et son numéro d'identification unique (de (0) à (2^{L} −1); 511 dans notre exemple), ranger les bits dans l'ordre de leur signification de gauche à droite. Par exemple, la configuration [0, 1, 0, 1, 1, 0, 1, 0, 1] est mappée sur (2^{7} + 2^{5} + 2^{4} + 2^{ 2} + 2^{0} = 181). La fonctionconfigurationreçoit un entier non négatif x et renvoie une liste composée de 0 et 1, c'est-à-dire une configuration de l'AC qui correspond au nombre donné. Notez que « & » est un opérateur ET logique, qui est utilisé pour vérifier si xje-ème bit est 1 ou non. La fonctioncf_numéroreçoit une configuration du CA,voir, et renvoie son numéro d'identification unique (c'est-à-dire,cf_numéroest une fonction inverse deconfiguration).

Ensuite, nous devons définir une fonction de mise à jour pour construire une trajectoire en une étape du modèle CA. Ceci est similaire à ce que nous faisons habituellement dans la mise en œuvre des modèles d'AC :

Dans cet exemple, nous adoptons la règle de la majorité comme fonction de transition d'état de l'AC, qui est écrite dans l'avant-dernière ligne. Plus précisément, chaque cellule passe à 1 si plus de la moitié de ses voisins locaux (il y a (2r + 1) de tels voisins y compris elle-même) avaient un état 1, sinon elle passe à 0. Vous pouvez réviser cette ligne pour implémenter un état différent -les règles de transition aussi.

Nous avons maintenant toutes les pièces nécessaires pour la visualisation de l'espace des phases. En branchant les codes ci-dessus dans le code 5.5 et en apportant quelques modifications, nous obtenons ce qui suit :

Le résultat est illustré à la figure 12.2.1. De cette visualisation, nous apprenons qu'il existe deux grands bassins d'attraction avec 36 autres mineurs. L'intérieur de ces deux grands bassins d'attraction est bondé et assez difficile à voir, mais si vous zoomez sur leurs parties centrales à l'aide de la fonction de zoom interactif de pylab (disponible à partir du bouton de la loupe sur la fenêtre de tracé), vous constaterez que leur les attracteurs sont "0" (= [0, 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0], tous nuls) et "511" (= [1, 1, 1, 1, 1, 1, 1 , 1, 1], tous un). Cela signifie que ce système a tendance à converger vers un état de consensus, 0 ou 1, de manière sensible selon la condition initiale. En outre, vous pouvez voir qu'il existe un certain nombre d'états qui n'ont pas de prédécesseurs. Les états qui ne peuvent être atteints à partir d'aucun autre état sont appelés "Jardin d'Eden" états dans la terminologie CA.

Exercice (PageIndex{1}) :

Mesurez le nombre d'états dans chacun des bassins d'attraction illustrés à la figure 12.2.1 et dessinez un diagramme circulaire pour montrer les tailles relatives de ces bassins. Recherchez les références en ligne de matplotlib pour savoir comment dessiner un camembert. Discutez ensuite des résultats.

Exercice (PageIndex{2}) :

Modifiez le code 12.3 pour changer la fonction de transition d'état vers la règle de "minorité", de sorte que chaque cellule change son état en un état minoritaire local. Visualisez l'espace des phases de ce modèle et discutez des différences entre ce résultat et la figure 12.2.1.

La technique dont nous avons parlé dans cette section est encore naïve et peut ne pas fonctionner pour des modèles d'AC plus complexes. Si vous souhaitez effectuer des visualisations plus avancées de l'espace des phases de l'AC et d'autres systèmes dynamiques discrets, il existe un outil logiciel gratuit nommé « Discrete Dynamics Lab » développé par Andrew Wuensche [47], disponible sur http://www.ddlab. com/.


Contrôle de l'espace des phases du champ 3D dans les plasmas de tokamak

Une petite relaxation du champ magnétique axisymétrique d'un tokamak dans une configuration tridimensionnelle (3D) non axisymétrique peut être efficace pour contrôler les instabilités magnétohydrodynamiques, telles que les modes localisés aux bords. Cependant, un défi majeur pour le concept de tokamaks 3D est qu'il existe des choix possibles pratiquement illimités pour un champ magnétique 3D, et la plupart d'entre eux ne déstabiliseront ou dégraderont les plasmas que par brisure de symétrie. Ici, nous démontrons la visualisation dans l'espace des phases des fenêtres de champ 3D complètes d'un tokamak, ce qui nous permet de prédire quelles configurations maintiendront un confinement élevé sans instabilités magnétohydrodynamiques dans une région entière de plasmas. Nous testons notre approche dans l'installation de recherche avancée du tokamak supraconducteur coréen (KSTAR), dont les bobines 3D avec de nombreux degrés de liberté dans l'espace des bobines la rendent unique à cet effet. Nos expériences montrent que seul un petit sous-ensemble de configurations de bobines peut accomplir une suppression de mode localisée au bord sans mettre fin à la décharge avec des instabilités magnétohydrodynamiques du noyau, comme prédit par l'expansion 3D perturbative de l'équilibre du plasma et le principe d'optimisation de la résonance locale. La prédiction a fourni d'excellents conseils, ce qui implique que notre méthode peut considérablement améliorer l'efficacité et la fidélité du processus d'optimisation 3D dans les tokamaks.


12.2 : Visualisation de l'espace des phases

COVID-19 a eu un impact sur de nombreuses institutions et organisations à travers le monde, perturbant les progrès de la recherche. En cette période difficile, l'APS et le Examen physique le bureau de la rédaction est entièrement équipé et travaille activement pour soutenir les chercheurs en continuant d'exercer toutes les fonctions éditoriales et d'examen par les pairs et de publier les recherches dans les revues tout en minimisant les interruptions d'accès aux revues.

Nous apprécions vos efforts et votre engagement continus à faire avancer la science et à nous permettre de publier les meilleures revues de physique au monde. Et nous espérons que vous et vos proches restez en sécurité et en bonne santé.

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Figure 1

(a) L'opérateur à deux spins A = 1 2 1 + I 1 x + I 2 z + I 1 x I 2 x + I 1 x I 2 y + I 1 x I 2 z [28, 29] est représenté en utilisant plusieurs fonctions sphériques f ( ) = f ( ℓ ) ( , ) , et les composants individuels A ( ) de A mappés sur f ( ℓ ) et visualisés graphiquement. (b) f < 12 >(boîte) décomposé en ses 2 j - contributions multipolaires f j < 12 > avec j ∈ < 0 , 1 , 2 >. (c) f 1 < 12 >(cercle) décomposé en harmoniques sphériques d'ordre m ∈ < − 1 , 0 , 1 > Y 1 , − 1 et Y 1 , 1 sont de couleur arc-en-ciel [30].

Figure 2

Pour un système d'intérêt constitué d'un seul ( N = 1 ) spin 1/2, la figure illustre la reconstruction tomographique d'une fonction sphérique f ( ℓ ) ( β , α ) représentant la porte d'Hadamard basée sur le résultat 1. (a) Échantillons (croix) avec différents angles polaires β dans la plage [ 0 , ] et phases α dans la plage [ 0 , 2 π ] acquis par les valeurs attendues 〈 I a ⊗ T j , α β ( ℓ ) [ N ] 〉 ρ U [ N + 1 ] avec a < x , y > et j < 0 , 1 >. Les couleurs (nuances de gris) des cercles de latitude sont définies en fonction de l'angle polaire par la barre de couleur donnée (échelle de gris). (b) Valeurs attendues prédites (ligne) et valeurs attendues mesurées expérimentalement 〈 I x ⊗ T 1 , α β 〉 : = 〈 I x ⊗ T 1 , α β ( ℓ ) [ N ] 〉 ρ U [ N + 1 ] ( croix) pour un schéma d'échantillonnage simple avec un ensemble discret équidistant d'angles polaires β ∈ < 0 , π 12 , 2 π 12 , , π > et d'angles azimutaux α ∈ < 0 , π 12 , 2 π 12 , ⋯ , 2 π >. Pour chaque valeur discrète β n = n π / 12 avec n < 0 , 1 , 2 , , 12 >, l'angle azimutal est incrémenté par pas de / 12 de 0 à 2 . Ce schéma donne 13 × 25 = 325 points de mesure acquis en 13 cycles pour balayer complètement la sphère. Notez que les valeurs attendues restantes 〈 I x ⊗ T 0 , α β ( ) [ N ] 〉 ρ U [ N + 1 ] , 〈 I y ⊗ T 0 , α β ( ℓ ) [ N ] 〉 ρ U [ N + 1 ] , et I y ⊗ T 1 , α β ( ℓ ) [ N ] 〉 ρ U [ N + 1 ] sont nuls et ne sont pas représentés ici. (c) Surface lisse interpolée à partir d'échantillons individuels avec une distance par rapport à l'origine donnée par f ( ) ( , ) ) , dont la phase détermine la couleur (échelle de gris) de la surface (voir Fig. 4).

Figure 3

Représentation schématique du schéma de tomographie proposé par le résultat 2 pour balayer les fonctions sphériques f ( ℓ ) ( β , ) pour le cas N = 1 avec ℓ ∈ < ∅ , 1 >en mesurant les valeurs attendues 〈 ( M j , n ( ℓ ) ) a [ 2 ] 〉 ρ ̃ ̃ U [ 2 ] pour j < 0 , 1 >, n = 1 , et a ∈ < x , y > comme décrit dans la Sec. 5b. Voir aussi la figure 2.

Figure 4

Fonctions sphériques f ( , ) reconstruites expérimentalement (a) et théoriques (b) représentant des propagateurs pour Id, not , not , et la porte d'Hadamard. Les couleurs rouge (gris foncé), jaune (gris clair), vert (gris) et bleu (noir) correspondent aux facteurs de phase exp ( i φ ) de 1, i , − 1 , et − i [9]. Voir la barre de couleur (échelle de gris) pour 0 ≤ φ ≤ 2 π .

Figure 5

Fonctions sphériques f ( , ) reconstruites expérimentalement (a) et théoriques (b) représentant des propagateurs de portes déphasées pour 0, π / 2 , , 3 π / 2 , et 2 π .

Figure 6

Fonctions sphériques reconstruites f ( , ) représentant les propagateurs pour les rotations autour de l'axe x pour les angles de rotation 0 , π / 2 , , 3 π / 2 , 2 π , 5 / 2 , 3 , 7 / 2 , et 4 . Les formes échantillonnées expérimentalement sont positionnées le long du cercle intérieur, tandis que les fonctions théoriques sont positionnées le long du cercle extérieur. Les couleurs rouge (gris foncé), jaune (gris clair), vert (gris) et bleu (noir) correspondent aux facteurs de phase exp ( i φ ) de 1, i , − 1 , et − je vois la barre de couleur (gris échelle) sur la figure 4. Notez le changement de signe de la représentation DROPS mesurée expérimentalement et théorique lorsqu'un angle de rotation donné est augmenté de 2 , illustrant bien la propriété de spinor des propagateurs correspondant aux rotations des particules de spin-1/2.

Figure 7

La représentation de Wigner f ( , ϕ ) d' un propagateur de rotation [ π 2 ] x est décomposée en ses contributions f 0 < >( θ , ϕ ) et f 1 < 1 >( θ , ϕ ) .

Figure 8

Fonction théorique de Wigner f ( θ , ) représentant divers propagateurs réalisant x rotations décomposées en ses contributions f 0 < >( θ , ) (positionné le long du cercle intérieur) et f 1 < 1 >( θ , ϕ ) (positionné le long du le cercle extérieur).

Figure 9

Fonction de Wigner reconstruite expérimentalement f ( θ , ϕ ) représentant divers propagateurs réalisant x rotations décomposées en ses contributions f 0 < ∅ >( θ , ) (positionnée le long du cercle intérieur) et f 1 < 1 >( θ , ϕ ) (positionnée le long du cercle extérieur).

Figure 10

Pour le cas d'un système constitué uniquement d'un seul ( N = 1 ) spin 1/2, les simulations montrent comment différentes sources d'erreurs de propagation peuvent être identifiées dans la représentation DROPS : (a) Cas idéal d'une rotation d'angle de rotation Ψ = π et axe de rotation n ⃗ avec nx = 1 et ny = nz = 0 , (b) angle de rotation augmenté de 10%, (c) axe de rotation s'écartant d'un angle of / 10 de l'axe x résultant en nx = cos ( π / 10 ) et ny = sin ( π / 10 ) et nz = 0 , et (d) erreur simultanée de l'angle de retournement comme dans le cas (b) et de l'axe de rotation comme dans le cas (c).

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ISSN 2469-9934 (en ligne), 2469-9926 (imprimé). © 2021 Société américaine de physique. Tous les droits sont réservés. Examen physique A™ est une marque de l'American Physical Society, déposée aux États-Unis, au Canada, dans l'Union européenne et au Japon. Le Logo APS Physique et Logo de la physique sont des marques déposées de l'American Physical Society. Les informations sur l'inscription peuvent être trouvées ici. L'utilisation des sites Web et des revues de l'American Physical Society implique que l'utilisateur a lu et accepte nos conditions générales et tout contrat d'abonnement applicable.


Version STK 12.2

Le soleil brille, les oiseaux chantent et le printemps est dans l'air. Et avec le printemps, un temps plus chaud, des fleurs épanouies et, chez AGI, une société Ansys, la version STK 12.2. Nous sommes ravis de vous montrer toutes les nouveautés et améliorations que STK a à offrir. Pour plus d'informations sur les fonctionnalités spécifiques, visitez la page Web STK 12.2.

Nouvelles fonctionnalités pour STK 12.2

  • Séquences d'opération de proximité de rendez-vous (RPO).STK Astrogator comprend désormais des dizaines de séquences préconfigurées que vous pouvez insérer dans un MCS pour prendre en charge des opérations de rendez-vous et de proximité complexes. Ces séquences reflètent la connaissance de décennies d'expérience opérationnelle des experts RPO et permettent aux opérateurs de se lancer dans les activités de conception, d'analyse et d'exploitation de RPO avec un temps de démarrage considérablement réduit.
  • Implémentation de Jupyter Notebook dans STK. Vous pouvez désormais écrire des scripts Python directement dans STK pour automatiser, analyser et étendre des scénarios.
  • API Python étendue. L'API Python STK&rsquos prend désormais en charge les événements STK et permet d'accéder aux contrôles du globe et de la carte.
  • Réalisez des films plus rapidement grâce à l'informatique parallèle. STK inclut désormais la possibilité d'enregistrer des films en parallèle à l'aide de STK Parallel Computing.
  • Prise en charge des derniers formats vidéo populaires. Le cinéaste STK peut produire des vidéos en utilisant les dernières normes de format, y compris H.264 et Apple ProRes.
  • Accès à la base de données atmosphérique STK EOIR&rsquos dans STK Communications. Le modèle de propagation basé sur MODTRAN vous permet de modéliser des liaisons de communication laser à l'aide d'un modèle de perte de propagation laser de plus haute fidélité.
  • Métriques RF étendues pour les liaisons de communication STK. Sélectionnez les liens de communication en fonction des conditions géométriques et des métriques RF : puissance isotrope reçue maximale (RIP) ou rapport porteuse/bruit maximal (C/N).
  • (bêta) L'objet Collection Satellite. Cet objet &mdash disponible dans STK 12.2 en tant que capacité bêta &mdash peut modéliser des milliers de satellites dans une seule entité de scénario pour fournir une visualisation de base, une empreinte mémoire minimale et des opérations de sauvegarde et de chargement efficaces.

Kit d'outils système (STK)

La chose la plus importante sur votre bureau.

Astrogateur STK

Concevez des trajectoires d'engins spatiaux haute fidélité pour la planification et les opérations de mission.

STK Communications

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Comprendre le câblage 220 et 230 volts

Le câblage des maisons résidentielles avec 240 volts est une nécessité, pour alimenter certains équipements de chauffage et de refroidissement ainsi que certains gros appareils électroménagers. Les circuits de 220 volts tels qu'ils étaient connus avant les années 1960 sont maintenant communément appelés circuits de 240 volts et les circuits de 110 volts sont maintenant des circuits de 120 volts. Cependant, les gens utilisent toujours les anciens termes 110/220 volts dans la conversation, mais en réalité, ceux-ci n'ont pas été utilisés depuis les années 1960 et 1970 dans la plupart des endroits.

Tableau électrique

Les 240 volts alimentant le tableau électrique principal circulent sur deux fils différents transportant chacun 120 volts par rapport à un troisième fil appelé neutre et commun aux deux. Chaque ligne de 120 volts est déphasée de 180 degrés par rapport à l'autre. Le neutre étant commun aux deux, si un multimètre était utilisé pour mesurer à travers la ligne neutre et l'une des deux lignes d'alimentation colorées (chaudes), la lecture serait de 120 volts.

S'il était mesuré sur les deux lignes électriques (chaudes), il serait à 240 volts. Cela permet, par exemple, d'utiliser la moitié de l'ampérage pour alimenter un appareil de chauffage de 1500 watts, par opposition à un appareil de chauffage portable de 1500 watts branché sur une prise de 120 volts puisque le courant utilisé (en ampères) est calculé en divisant la puissance (1500 dans chaque cas) par la tension qui est de 240 dans le premier cas et de 120 dans le second cas.

Façons de câbler

Il existe deux façons de câbler un appareil sur 240 volts, selon les besoins de l'appareil. Si l'appareil est un poêle et nécessite 120 volts pour faire fonctionner une horloge, certaines commandes et un tableau de commande ainsi que 240 volts pour faire fonctionner les éléments, un câble à trois fils sera nécessaire pour le brancher avec deux fils chauds et un neutre qui fournira le 120 volts sur l'une ou l'autre des lignes directes. En revanche, si un chauffe-eau est raccordé, un câble bifilaire avec deux hotlines sera nécessaire, sans fil neutre.

Câbles à deux et trois fils

La plupart des appareils et luminaires courants d'aujourd'hui fonctionnent avec un câblage de 120 volts. Cependant, de nombreux appareils à haute puissance nécessiteront une connexion de 240 volts pour fonctionner à un taux de consommation d'énergie inférieur. Un branchement de 240 volts est généralement fourni via un câble à deux fils tel que 12/2, 10/2 ou 8/2 ou un câble à trois fils tel que 12/3, 10/3 ou 8/3, le dernier chiffre étant le nombre de fils dans le câble à l'exclusion du fil de terre.

Dans les câbles 12/2, 10/2 et 8/2, les deux fils sont chauds et transportent 240 volts entre eux avec la ligne neutre blanche absente. Dans un câble 12/3, 10/3 et 8/3, les deux fils colorés (peut être une isolation noire, rouge ou bleue) sont toujours chauds et le fil blanc est toujours neutre, avec le fil de terre vert ou en cuivre pas compté dans le codage du câble.

Tout circuit de 240 volts sera protégé par un disjoncteur bipolaire, qui est essentiellement deux disjoncteurs placés côte à côte dans un boîtier plus grand avec les bras des deux liés mécaniquement ensemble de sorte que si l'un est déclenché, les deux côtés de la ligne vont désactivé. Le National Electrical Code (NEC) exige maintenant que ce type de câblage soit utilisé principalement dans la construction de maisons résidentielles. C'est pourquoi la plupart des séchoirs et des cuisinières d'aujourd'hui sont équipés d'une prise à 4 broches.

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Une éclogite épidote à très haute pression de la région de Ross River, Yukon, Canada, enregistre une subduction profonde

Edward Ghent , Philippe Erdmer , in Ultrahigh-Pressure Metamorphism , 2011

14.5.3 Sections du diagramme de phase isochimique

Coupes du diagramme de phases isochimique (PT pseudosections) ont été calculés à l'aide des programmes THERIAK DOMINO ( de Capitani & Brown, 1987 ). Nous avons initialement utilisé le système chimique SiO2–TiO2-Al2O3–FeO–MgO–CaO–Na2D'ACCORD2OH2O. Le composant H2O a été supposé pur et en excès (figures 14.7 et 14.8). La base de données (hp55af3MSTR.txt) a été aimablement fournie par Doug Tinkham. Cette base de données comprenait les données thermodynamiques de Holland et Powell (1998) .

Le PT limite de Lawsonite-out fournit approximatif inférieur P et T limites de la frontière entre l'éclogite de Lawsonite et l'éclogite de l'épidote. Les résultats sont de 480 à 520°C à 20 kbar. C'est près de la limite Lawsonite–éclogite–épidote–éclogite à ∼500°C et ∼23 kbar ( Figures 14.5–14.8 ).

Graphique 14.6. Coupe du diagramme de phase isochimique de l'échantillon RR-11-2. Les assemblages sont : (1) Amp–Grt–Omp–Bt–Tlc (2) Amp–Grt–Omp–Phng–Bt–Tlc (3) Grt–Omp–Phng–Tlc (4) Grt–Omp–Phng–Bt –Tlc (5) Grt–Omp–Bt–Tlc (6) Amp–Grt–Omp–Phng–Tlc–Lws (7) Amp–Grt–Omp–Chl–Phng–Lws (8) Amp–Grt–Omp–Chl –Phng (9) Amp (2)–Grt–Omp–Phng (10) Amp (2)–Grt–Omp–Phng–Bt (11) Amp–Grt–Omp–Phng–Bt (12) Amp–Grt–Omp –Phng–Bt. Abréviations d'après Kretz (1983) sauf Omp=omphacite et Phng=phengite.

Graphique 14.7 . Coupe du diagramme de phases isochimique de l'échantillon RR-11-1. Les assemblages sont : (1) Amp–Grt–Omp–Phng–Tlc (2) Amp–Grt–Omp–Phng–Tlc–Lws (3) Amp–Omp (2)–Chl–Phng–Lws (4) Omp ( 2)–Grt–Chl–Phng–Lws (5) Amp–Omp–Grt–Phng (6) Omp–Grt–Chl–Phng (7) Omp–Chl–Pg–Lws (8) Omp–Grt–Chl–Pg –Phng–Lws (9) Onp–Grt–Chl–Phng–Lws (10) Omp–Grt–Chl–Phng (11) Amp–Omp–Grt–Chl–Phng. Abréviations d'après Kretz (1983) sauf Omp=omphacite et Phng=phengite.

Graphique 14.8. Coupe du diagramme de phase isochimique de l'échantillon RR-1. Les assemblages sont : (1) Amp–Grt–Omp–Phng–Bt–Tlc–Qtz (2) Amp–Grt–Omp–Bt–Tlc–Qtz (3) Grt–Omp–Bt–Tlc–Qtz (4) Amp –Grt–Omp–Phng–Bt–Tlc (5) Amp–Grt–Omp–Phng–Tlc–Lws–Qtz (6) Amp–Grt–Omp–Phng–Tlc–Lws (7) Amp–Grt–Omp–Chl –Phng–Tlc–Lws (8) Amp–Grt–Omp–Phng–Tlc–Lws–Qtz (9) Amp–Grt–Omp–Chl–Phng–Tlc (10) Amp–Grt–Omp–Phng–Tlc (11 ) Amp–Grt–Omp–Phng–Bt–Tlc (12) Amp (2)–Grt–Omp–Phng–Bt–Tlc–Qtz (13) Amp (2)–Grt–Omp–Phng–Bt–Qtz (14 ) Amp–Grt–Omp–Chl–Phng–Bt–Qtz (15) Amp–Grt–Omp–Chl–Phng–Bt–Qtz (16) Grt–Omp–Chl–Phng–Qtz (17) Amp–Grt–Omp –Chl–Bt–Qtz (18) Grt–Omp–Chl–Phng–Pg–Qtz (19) Grt–Omp–Phng–Chl–Pg–Lws–Qtz (20) Amp (2)–Grt–Omp–Phng– Bt–Qtz (21) Omp–Chl–Phng–Lws–Ttn–Qtz (22) Amp (2)–Grt–Omp–Bt–Qtz.

Une deuxième série de calculs modélisés Fe 3+ et Mn. Parce qu'il n'y a pas de données d'activité-composition pour Mn dans plusieurs des minéraux critiques, Mn se substituera uniquement dans le grenat sur cette PT gamme. Cela rendra le grenat stable sur l'ensemble PT diagramme. De plus, les analyses chimiques des roches en vrac n'incluent pas séparément FeO et Fe2O3 analyses, nous devons donc supposer des valeurs pour les calculs. À titre d'exemple, nous définissons les atomes Fe 3+ comme 10 % du total des cations Fe.

Le PT limite de la Lawsonite-out pour le système Mn et Fe 3+ fournit une valeur inférieure approximative P et T limites sur la stabilité de l'épidote avec le grenat et l'omphacite. Cette approche suppose une composition chimique en vrac constante à travers les limites de phase. Un simplifié PT Le diagramme pour Mn et Fe 3+ dans le système est illustré à la Figure 14.9 pour l'échantillon RR-12-4. Nous avons calculé la Lawsonite-out et l'épidote/zoisite-in à 580°C et 20,8 kbar pour RR-12-4. Nous avons calculé 570°C et 20,3 kbar pour l'échantillon RR-1 570°C et 20,2 kbar pour RR-11-1 560°C et 19,8 kbar pour RR-11-2.

Graphique 14.9 . Diagramme de phase isochimique simplifié PT section pour RR-12-4 avec Fe 3+ = 10 % d'atomes de Fe totaux et Mn. H2O présent en excès. Les assemblages stables à l'intersection 1 des limites de phases sont indiqués sur le diagramme.

Les principales estimations de température et de pression utilisant des sections de diagramme de phase isochimique impliquent l'intersection des isoplèthes de la composition du grenat. Les intersections pour les composantes de phase pyrope (abréviations minérales prp d'après Kretz, 1983) et grossulaire (grs) sont à de grands angles sur une PT schéma (Figure 14.10). Les isoplèthes pour l'almandin (alm) doivent passer par cette intersection. Nous avons comparé les compositions de noyau de grenat telles que déterminées par microsonde électronique avec les compositions calculées. Nous en avons déduit que la composition globale de la roche était accessible au moment de la cristallisation des noyaux de grenat. Les compositions ont été normalisées au total grs+alm+prp. Les résultats sont échantillon RR-11-1, 493°C/19,75 kbar échantillon RR-11-2, 480°C/22,5 kbar échantillon RR-12-4, 480°C/23,3 kbar échantillon RR-1, 485°C /21 kbar.

Graphique 14.10. Échantillonner les isoplèthes du grenat RR-12-4 pour le grossulaire (Grs) et le pyrope (Prp). Fractions molaires de Grs et Prp. Intersection à T=480°C, P= 23,3 kbar.

Nous avons également utilisé les sections du diagramme de phase isochimique pour fixer des limites sur la PT conditions, fondées sur l'apparition ou la disparition d'autres minéraux. Cette approche suppose également une composition en vrac fixe de la roche. Cette approche est sujette à des erreurs importantes. Par exemple, certaines des roches métasédimentaires manquent de biotite, mais la limite calculée pour la biotite-in est à une température inférieure à la température estimée à partir des équilibres minéraux. La pression maximale possible est donnée par l'absence de talc, qui varie de 21 à 23 kbar à 495-550°C ( Figures 14.6 et 14.7).


Asus AM4 TUF Gaming X570

L'Asus AM4 TUF Gaming X570 est une alternative plus économique aux autres cartes mères que nous avons mentionnées. Il n'a qu'un VRM 12+2 phases et, comme les autres produits TUF, il utilise des composants de qualité militaire. Il correspond au Gigabyte X570 AORUS Master et au MSI MEG X570 Godlike en ayant une capacité de 128 Go de RAM.

Il existe également deux emplacements PCIe 4.0 pleine longueur pour votre carte graphique et deux emplacements x1 plus petits pour les adaptateurs Wi-Fi. Par rapport aux autres cartes mères de cette liste, l'AM4 TUF Gaming X570 ne dispose que de deux emplacements PCIe 4.0 M.2, mais ils devraient suffire à la plupart des utilisateurs.

Asus a dû supprimer certaines fonctionnalités pour maintenir le prix bas, et cela se voit. Il n'y a pas de Wi-Fi intégré et l'éclairage RVB est réduit au minimum. Il n'y a pas non plus de port USB-C en façade. Aucun de ces facteurs n'est décisif si l'on considère le prix abordable.

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13.1 Séries temporelles individuelles

Comme première démonstration d'une série chronologique, nous examinerons le modèle des soumissions mensuelles de prépublications en biologie. Les prépublications sont des articles scientifiques que les chercheurs publient en ligne avant une évaluation formelle par les pairs et une publication dans une revue scientifique. Le serveur de préimpression bioRxiv, qui a été fondé en novembre 2013 spécifiquement pour les chercheurs travaillant dans les sciences biologiques, a connu une croissance substantielle des soumissions mensuelles depuis. Nous pouvons visualiser cette croissance en créant une forme de nuage de points (chapitre 12) où nous dessinons des points représentant le nombre de soumissions chaque mois (figure 13.1).

Figure 13.1 : Soumissions mensuelles au serveur de préimpression bioRxiv, depuis sa création en novembre 2014 jusqu'en avril 2018. Chaque point représente le nombre de soumissions en un mois. Il y a eu une augmentation constante du volume de soumissions tout au long de la période de 4,5 ans. Source des données : Jordan Anaya, http://www.prepubmed.org/

Il existe cependant une différence importante entre la figure 13.1 et les nuages ​​de points discutés au chapitre 12. Sur la figure 13.1, les points sont régulièrement espacés le long de la X axe, et il y a un ordre défini entre eux. Chaque point a exactement un voisin gauche et un voisin droit (sauf les points les plus à gauche et les plus à droite qui n'ont qu'un seul voisin chacun). Nous pouvons souligner visuellement cet ordre en reliant les points voisins avec des lignes (Figure 13.2). Un tel complot s'appelle un graphique linéaire.

Figure 13.2 : Soumissions mensuelles au serveur de préimpression bioRxiv, représentées par des points reliés par des lignes. Les lignes ne représentent pas des données mais sont uniquement destinées à guider l'œil. En reliant les points individuels avec des lignes, nous soulignons qu'il existe un ordre entre les points, chaque point a exactement un voisin qui précède et un qui vient après. Source des données : Jordan Anaya, http://www.prepubmed.org/

Certaines personnes s'opposent à tracer des lignes entre les points parce que les lignes ne représentent pas les données observées. En particulier, s'il n'y a que quelques observations très espacées, si les observations avaient été faites à des moments intermédiaires, elles ne seraient probablement pas tombées exactement sur les lignes indiquées. Ainsi, en un sens, les lignes correspondent à des données composées. Pourtant, ils peuvent aider à la perception lorsque les points sont très espacés ou inégalement espacés. On peut quelque peu résoudre ce dilemme en le signalant dans la légende de la figure, par exemple en écrivant « les lignes servent de guide à l'œil » (voir légende de la figure 13.2).

Cependant, l'utilisation de lignes pour représenter des séries chronologiques est une pratique généralement acceptée, et fréquemment les points sont complètement omis (figure 13.3). Sans points, la figure met davantage l'accent sur la tendance globale des données et moins sur les observations individuelles. Une figure sans points est également visuellement moins chargée. En général, plus la série chronologique est dense, moins il est important de montrer les observations individuelles avec des points. Pour l'ensemble de données de préimpression présenté ici, je pense que l'omission des points est acceptable.

Figure 13.3 : Soumissions mensuelles au serveur de préimpression bioRxiv, présentées sous forme de graphique linéaire sans points. L'omission des points met l'accent sur la tendance temporelle globale tout en réduisant l'accentuation des observations individuelles à des moments précis. Il est particulièrement utile lorsque les points temporels sont espacés de manière très dense. Source des données : Jordan Anaya, http://www.prepubmed.org/

Nous pouvons également remplir la zone sous la courbe avec une couleur unie (Figure 13.4). Ce choix met davantage l'accent sur la tendance globale des données, car il sépare visuellement la zone au-dessus de la courbe de la zone en dessous. Cependant, cette visualisation n'est valable que si le oui L'axe commence à zéro, de sorte que la hauteur de la zone ombrée à chaque instant représente la valeur des données à cet instant.

Figure 13.4 : Soumissions mensuelles au serveur de préimpression bioRxiv, présentées sous forme de graphique linéaire avec une zone remplie en dessous. En remplissant la zone sous la courbe, nous mettons encore plus l'accent sur la tendance temporelle globale que si nous traçons simplement une ligne (figure 13.3). Source des données : Jordan Anaya, http://www.prepubmed.org/


PHASE II Caddo Common park à venir

Recherchez une nouvelle construction dans le parc Caddo Common au début de 2021. Alors que Covid-19 a retardé le processus d'appel d'offres de la ville de Shreveport sur les plus grands équipements du parc, nous avons travaillé dur pour nous assurer que toutes les fonctionnalités du parc seront achevées dès que possible.

Au début de 2021, envisagez de commencer la construction du nouveau pavillon de performance en plein air - avec scène et toilettes - Water Feature, l'aire de restauration Art Bosque terminée avec des ensembles de tables AARP permanents et des arbres d'artistes à panneaux solaires de 23 pieds de haut.

La phase I du parc Caddo Common, comprenant la grande pelouse, les sentiers pédestres bordés d'arbres, les jardins de la Louisiane, le système d'irrigation naturel bioswale et l'aire de restauration avec branchements électriques et les infrastructures de la phase II ont été achevées en novembre 2019 par la ville de Shreveport avec des fonds provenant d'une subvention de l'Agence de développement économique et d'une subvention DEQ Brownsfield de la ville de Shreveport. (Voir l'ouverture du parc avec l'installation de FriendsWithYou Rainbow City, ci-dessous). Avec la distanciation sociale en place, le parc a été un moyen de «sortir» un espace de rassemblement pour les familles, les amis, les promeneurs, les lectures de poésie, les concerts pop-up, une exposition d'art, les food trucks et les convives.

Le financement est en place pour la phase II de Caddo Common grâce à la générosité des partenaires du parc, des sponsors et des donateurs grands et petits et du match public de la commission paroissiale de Caddo.

While we wait for Phase II, be sure to stop by 869 Texas Ave. You’ll want to bring your walking shoes, a picnic lunch, or a good book to read from the park benches already in place.


A propos de l'auteur

Rubin H. Landau is Professor Emeritus in the Department of Physics at Oregon State University in Corvallis. He has been teaching courses in computational physics for over 25 years, was a founder of the Computational Physics Degree Program and the Northwest Alliance for Computational Science and Engineering, and has been using computers in theoretical physics research ever since graduate school. He is author of more than 90 refereed publications and has also authored books on Quantum Mechanics, Workstations and Supercomputers, the first two editions of Computational Physics, and a First Course in Scientific Computing.

Manuel J. Paez is a professor in the Department of Physics at the University of Antioquia in Medellin, Colombia. He has been teaching courses in Modern Physics, Nuclear Physics, Computational Physics, Mathematical Physics as well as programming in Fortran, Pascal and C languages. He and Professor Landau have conducted pioneering computational investigations in the interactions of mesons and nucleons with nuclei.

Cristian C. Bordeianu teaches Physics and Computer Science at the Military College "?tefan cel Mare" in Campulung Moldovenesc, Romania. He has over twenty years of experience in developing educational software for high school and university curricula. He is winner of the 2008 Undergraduate Computational Engineering and Science Award by the US Department of Energy and the Krell Institute. His current research interests include chaotic dynamics in nuclear multifragmentation and plasma of quarks and gluons.


Voir la vidéo: Mihin avaruus loppuu (Octobre 2021).